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首页家电维修空调更新时间:2022-02-18 16:31:29

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导读

2018 年是一个“伤芯”之年,我们终于认识到,处于信息时代而不拥有芯片制造技术,是多么可怕。然而,芯片需要高质量的晶体,而高质量晶体的生长及其后的器件制备,是需要有懂晶体学的科学家和工程师的,这一点但愿我们将来也能认识到了。数学才是一个国家、一个民族的核心竞争力,我说的,我信。

作者:曹则贤 (中国科学院物理研究所)

摘要 晶体具有规则的外形,来自内部原子的规则排列。晶体具有最小的重复单元,是由最小重复单元在三维空间堆积起来的,即晶体具有平移对称性。对称性可以用群这个数学概念来表征。平移对称性限制了晶体重复单元只有n=1,2,3,4,6次转轴,因此晶体只有32种点群(单胞的对称性)。32种点群同三维空间中平移操作的组合,决定了晶体只有230种空间群。不管有多少种具体的晶体,按照对称性分类只有230种。二维情形下,n=1,2,3,4,6次转轴加上镜面反映只能得到10种点群;10种点群与二维空间中的平移操作组合,只能得到17种二维空间群。远在人类有群论知识之前,许多文明都认识到了二维晶体只有17种对称性,反映在二维装饰图案比如窗棂的设计上。

1 晶体

大自然中存在许多固体,其中一些固体具有规则、美观的外形,比如见于火山口的金刚石、水晶和硫磺等,它们被称为晶体。晶体具有规则的外形,如果仔细观察,会发现其小面之间成恒定的夹角,与晶体大小无关(图1)。打碎的晶体小块中能看到许多相似的形状,这让人们猜测晶体具有一个最小的几何单元,称为单胞(unit cell),晶体是单胞在三维空间中堆砌而成的,类似纸箱子堆满仓库。平行六面体(特例为正方体),开尔文爵士的截角八面体,都能充满整个空间(图2)。由此而来的一个认识是,晶体具有平移对称性,平移对称性又决定了晶体中允许存在的转动只有n=1,2,3,4,6 次转动这五种可能,这被称为晶体学限制定理。作为数学的表现是,描述晶体转动的矩阵的迹(trace of matrix),必为整数。这个晶体学限制定理,还有个简单证明。考虑到晶体是原子层堆垛而成,故而只需考虑一个平面上的排列方式所允许的转动。平面有两个独立方向,这注定了平行四边形是平面上的单胞。画两组成一定夹角的线簇,可看到是平行四边形的单胞铺满整个平面。任意改变平行四边形的边长比和夹角,可看出这个平面铺排的花样会出现哪些转动对称性。任意的边长比和夹角,没有转动对称性,或者只有n=1 次的转轴;夹角90°,边长不等,对应n=2次的转轴;夹角90°,边长相等,对应n=4 次的转轴;夹角60°,边长相等,对应n=3(6)次的转轴。

图1 天然晶体:金刚石、水晶和硫磺

图2 正方体和截角八面体都能充满整个空间

平移对称性决定了晶体中只有n=1,2,3,4,6 次这五种转动,这限制了晶体单胞所能具有的对称性(点群),也就限制了单胞对称性与平移对称性的组合(空间群)。实际的三维晶体只有32 种点群,230种空间群。为了理解的方便,本篇多借助二维情形展开相关讨论,二维晶体只有10 种点群,17 种空间群。二维的空间群又叫墙纸群(wallpaper group),亲切吧!

2 对称性与群

对称性操作可用群的概念描述。群的概念是研究几何和代数方程解的时候提出来的。若一组操作(operation,动作) 满足如下四个条件:

(1)有一个单元操作I (操作以后对象不变,或者是啥也没干);

(2)两个操作接连完成的效果等于这个集合里某个单一操作的效果(用群论语言, G×G∈G );

(3)操作满足结合律(用群论语言, gi(gjgk) =(gigj)gk );

(4)每一个操作都有逆操作(用群论语言,总存在gj = gi-1 , gigj =gjgi = I )。

这一组动作就构成一个群(group)。其实,群就是一种特殊的集合,其元素间定义了满足结合律的乘法,且按照这个乘法每一个元素还都有逆。对称性操作就满足群的定义。注意,一个群元素可以表示为一个数学对象,比如矩阵,因此群是物理学研究的重要工具。

举例来说,图3 左图为鸡蛋花,五瓣,绕中心轴转2π/5 看不出曾有过转动。我们说(理想的)鸡蛋花具有C5 对称性,其对称群为C5 群。关于鸡蛋花的对称操作有转动0, 2π/5, 4π/5,6π/5 和8π/5 角这五种可能,可以验证它们满足群的定义。又比如图3右图中的三叶草,它的对称性和正三角形是一样,绕中心轴转2π/3 角相对于过顶点的中线作镜面反映(σ-操作),都看不出变化。(理想的)三叶草具有D3 对称性,其对称群为D3群。关于三叶草的对称操作有转动0,2π/3,4π/3 角和镜面反映σ1,σ2,σ3 这六种可能,可以验证它们满足群的定义。

图3 C5对称的鸡蛋花和D3对称的三叶草

3 二维晶体的点群与空间群

二维空间里, 转动只有n=1,2,3,4,6 次转轴五种可能,这构成了C1,C2,C3,C4,C6五种点群。添加镜面反映(其实是线反映)也各只有一种可能, Dn = Cn ⊗ σ ,这构成了D1,D2,D3,D4,D6 五种点群。这样,二维点群总共就这么十种。此处使用Schöflies记号,下同。

已知了二维点群,使其同平移对称性结合(有时有多于一种的方式),可以构造出二维空间群。用通俗的话来说,设想你设计平面装饰图案,你先在平面上划格子(lattice),格子具有某种平移对称性(平移群),然后设计重复单元(motif),重复单元具有某种转动加镜面反映的对称性(点群)。若重复单元与格子相匹配,就可以在每个格点上放上那个重复单元,就凑成了整幅具有某种特定对称性(空间群)的图案。二维空间群(墙纸群)是建筑、服装、绘画、材料、物理等专业工人的必备知识。

现在看二维点群与二维格子构成二维空间群的具体情况。先介绍要用到的术语。C 是cyclic (循环的、转圈的)的首字母,D 是dihedral(二面的)的首字母,p 是primitive( 初级的) 的首字母, c 是centered(带心的) 的首字母,m 代表mirror ( 镜面), g 代表glide ( 滑移面。经这个面反映后,还移动一段距离)。空间群的记号会大致告诉你晶体的对称性特征,比如pmg 是初级晶格 镜面 滑移面,cmm是面心晶格(单胞是带心的长方形) 垂直方向上的镜面。二维空间群共17 种可能,排列如下:

1)点群C1,C2,C3,C4,C6分别对应空间群p1,p2,p3,p4,p6;

2)点群D1对应空间群pm,pg,cm;

3) 点群D2 对应空间群pmm,pmg,pgg,cmm;

4) 点群D3 对应空间群P31m,P3m1;

5)点群D4对应空间群p4m,p4g;

6)点群D6对应空间群p6m。

重复单元的对称性与晶格对称性的匹配问题,高对称性的重复单元要求高对称性的格子,其中,点群C3,C6,D3,D6要求六角格子,其单胞是夹角60°的菱形;点群C4,D4要求正方格子。为了加深理解,图4中给出了具有空间群的花样,读者可自己试试找出相应的重复单元和单胞。二维空间群只有17 种已知有几个世纪了,它的别名墙纸群可资为证,但证明,或曰基于数学知识的列举,要等到1891 年由菲德罗夫(Евгра́фСтепа́нович Фёдоров,1853—1919)给出。

图4 空间群为pm,p4m,p31m,p6m的二维图案

4 三维晶体的点群与空间群

三维空间依然只有平面型的转动,即只有n=1,2,3,4,6 次五种转动,但多了一个维度,因此就扩大了转动与镜面反映组合的可能性。转轴除了C和D的区别外, 要加入镜面,可能是v(vertical,竖直的,镜面过转轴),也可能是d(diagonal,对角的,镜面过转轴) ,可能是h(horizontal,水平的,镜面垂直于转轴) 。此外,还有转动与镜面反映的组合S(Spiegel, 德语镜子), 以及高对称的T(tetrahedron,正四面体)和O(octahedron,正八面体)。三维点群可列举如下,C1,C2,C3,C4,C6 共五种,加h 得Cnh五种, 加v 得Cnv 五种;D1, D2,D3,D4,D6 五种,加h 得Dnh 五种,加d 得Dnd 五种,共30 种。然而,在三维空间中C1v=C1h,D1=C2,D1h=C2v,D1d=C2h,而D4d,D6d意味着存在8-次和12-次转轴,是不允许的。排除这6 种可能,实际上得到的是24种点群。加上更复杂的组合S2,S4和S6;T,Th,Td;O,Oh, 又有8种, 故总共有32 种点群。这32 种点群,对称性高低不同,Oh,D6h,D4h分别占据最高端,其它低对称性点群是高对称性点群的子群,如图5。32 种点群的结果, 由赫赛尔( Johann Friedrich Christian Hessel,1796—1872)于1830年推导出来。

图5 32 种三维空间点群的关系(此处使用的是Hermann—Mauguin记号)

32 种点群与三维空间平移对称性的组合,可得到230 种空间群(若不同手征的只算一种,是219 种)。三维空间群由菲德罗夫和熊夫利斯(Arthur Moritz Schönflies,1853—1928) 于1891 年独立地列举空间群,但各有疏漏。1892 年两人在通讯中互相校正,得到了230种正确的列表。由于内容太多,此处不一一列举了。有兴趣的读者,尤其是凝聚态物理类的研究生,请参阅相关专业书籍。这中间的一个关键步骤是,确立了三维空间的格子只有14 种, 这是由布拉菲(Auguste Bravais,1811—1863) 于1850 年完成的。所谓的布拉菲格子,是由那个根据平移能够充满空间的单胞(平行六面体)的形状加以表征的。布拉菲格子,用其单胞来指代,按照点群对称性由低到高,分别有三斜晶系/Ci一种,单斜晶系/C2h两种( 外加带底心的),正交晶系/D2h四种(外加带底心的,带体心的,带面心的),四方晶系/D4h两种(外加带体心的);六角晶系/D3d 和/D6h各一种,以及立方晶系/Oh三种(外加带体心的,带面心的),如图6。各种教科书内鲜有排列顺序正确的图示,甚至有把三方晶系和三斜晶系并列的图解。顺便说一句,布拉菲是群论创始人之一伽罗华在巴黎工科学校的同班同学。

图6 从上到下按对称性排列的14 种布拉菲格子

5 点群与空间群的再推导

点群与空间群的关系,来自晶体平移对称性的约束。晶体的平移对称性宣称,若在空间某个点r(x,y,z)上有原子,存在三个线性不相关的基矢量a1,a2,a3,在R = n1a1 n2a2 n3a3 r 处( n1 , n2 , n3 是任意整数),必有原子。但若将该原子放到合适的格点上, 公式中的r值, 以基矢量来表示,也只能是有限的几种可能(与带心的单胞或滑移面有关)。这个平移对称性限制了单胞形状的可能,也限制了点群和空间群的数目。

从数学的角度来看,晶体中的变换不改变空间中任一两点间的距离,因此它必须是取向欧几里得空间里的等距变换(group of isometries of an oriented Euclidean space)。因为原子是离散的,所以点群、空间群也是分立的(离散的、分立的,discrete)。空间群的一个元素,由(M,D)构成,其作用是等距变换Y=M·X D,M是个矩阵,M矩阵形成一个点群;D是个矢量,由点群和点群能匹配的晶格共同决定。考虑到平移对称性意思是R = n1a1 n2a2 n3a3 r 中的n1, n2, n3 是任意整数,空间群可以看作是某些整数域上的变换群。从群论出发,硬推导出三维空间的230 种可能,对谁都是挑战。熊夫利斯的导师可是大数学家库默尔(Ernst Kummer,1810—1893)和威尔斯特拉斯(Karl Weierstrass,1815—1897),而威尔斯特拉斯可是分析学的奠基人。

2007年,David Hestenes 用欧几里得空间的共形几何代数方法给出了二维、三维情形下晶系、点群和空间群的详细推导。更重要的是,还给出了各个空间群的生成元。不过,追踪过David Hestenes用几何代数重写整个物理学努力的人太少了。不知道将来是否有有能力对晶体学感兴趣的人详细讲解这项工作。

6 多余的话

晶体学群论的工作,是由一批德国和俄罗斯科学家完成的。矿物学发祥于这两个国家,相关的数学这两个国家的人有能力掌握,因此由他们构造晶体群以及考虑更高维格子、更复杂motif 之晶体的群(比如色群)就是天经地义的了。他们这些工作追求的是关于物质的结构原则,结构原则同样适用于数学——结构是数学的最高原则。Some mathematical structures show up in many different contexts,under many different guises. 推导出完整的空间群是很困难的,从32 种点群于1830年由一人推导出来到230 种空间群于1891—1892 年由两人才正确推导出来,这其中的难度可以想象。可惜这些文献多是德语和俄语的, 尤其那些珍贵的俄语文献鲜有译文,现在是更没有人肯去掌握了。

还有一点难能可贵的是,德国和俄罗斯的科学家和工程师似乎有点傻傻地真心热爱科学。一个理所当然的结果是,它们的人工晶体长得非常好。俄罗斯不仅有多种系统的晶体学教科书,他们长晶体也是最棒的。看着俄罗斯人生长的一人多高的硅单晶,令人不由得肃然起敬。

固体物理学教育在吾国已经开展多年了。然而,关于晶体结构数学的介绍,基本上还只停留在固体有32 种点群、230 种空间群这么一句肤浅的介绍上。群论,群表示论,空间群的导出与表示,空间群在计算物理方面的应用,空间群对物质物理性质的限制,空间群对物质刺激—响应行为的限制,这些都应该成为凝聚态物理类研究生的必备知识。

2018 年是一个“伤芯”之年,我们终于认识到,处于信息时代而不拥有芯片制造技术,是多么可怕。然而,芯片需要高质量的晶体,而高质量晶体的生长及其后的器件制备,是需要有懂晶体学的科学家和工程师的,这一点但愿我们将来也能认识到了。数学才是一个国家、一个民族的核心竞争力,我说的,我信。

参考文献

[1] Shubnikov A (ed.). Symmetry in science and art. Springer,1974

[2] Pólya G. Über die Analogie der Kristall symmetrie in der Ebene (关于平面上晶体对称性的类比). Zeitschrift für Kristallographie,1924,60:278

[3] Schoenflies A M. Theorie der Kristallstruktur.Gebr. Borntraeger,1923

[4] Fedorov E S. Симмтрія правильныхъсистемъ фигуръ(1891). David and Katherine Harker (trans.),Symmetry of Crystals,American Crystallographic AssociationMonograph,No. 7,50-131,American Crystallographic Association (1971)

[5] Burckhardt J J. Zur Geschichte der Entdeckungder 230 Raumgruppen (230 种空间群的发现史). Archive for History of Exact Sciences,1967,4 (3):235

[6] Bravais A. Mémoire sur les systems formés par les points distribués régulièrement sur un plan ou dans l'espace. J. Ecole Polytech.,1850,19:1-128 (English:Memoir Memoir on the systems formed by points regularly distributed on a plane or in space,Crystallographic Society of America,1949)

[7] Hestenes D,Holt J. The Crystallographic Space Groups in Geometric Algebra. Journal of Mathematical Physics,1-25,January 2007

本文选自《物理》2019年第2期


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背景简介:文章2019年3月4日发表于微信公众号 中国物理学会期刊网(晶体几何系列之一:晶体的点群与空间群),风云之声获授权转载。

责任编辑:孙远

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